diff --git a/contents/sections/spule_2.md b/contents/sections/spule_2.md
index 4aeb2e3..895b031 100644
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@@ -1,6 +1,6 @@
In der Klasse E haben wir uns auch schon mit der Spule beschäftigt. Bei Gleichstrom hat die Spule im eingeschwungenen Zustand einen sehr kleinen Widerstand. Die Spule wirkt dann wie ein Stück Draht. Beim Wechselstrom jedoch, zeigt die Spule, ähnlich wie ein Kondensator, einen Wechselstromwiderstand $X_{\textrm{L}}$, das heißt, obwohl der Spulendraht nur einen sehr kleinen ohmschen Widerstand (Leiterwiderstand) besitzt, fließt ein Strom, der aber mit steigender Frequenz der Wechselspannung kleiner wird:
-$X_{L} = \omega \cdot L = 2\cdot\pi\cdot f \cdot L$
+$|X_{L}| = \omega \cdot L = 2\cdot\pi\cdot f \cdot L$
Aus der Formel lässt sich erkennen, dass der Wechselstromwiderstand mit zunehmender Frequenz ansteigt und mit abnehmender Frequenz sinkt. Im gegensatz zum Kondensator ist der Wechelstromwiderstand einer Spule positiv.
diff --git a/contents/slides/spule_2.md b/contents/slides/spule_2.md
index 1f880d8..59c1a75 100644
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@@ -43,7 +43,7 @@ Spule dreht an Wechselspannung angeschlossen ständig das magnetische Feld $\rig
2. Wenn die Induktivität der Spule erhöht wird, dann verringert sich auch der Strom, d.h. der Blindwiderstand wird auch größer.
-$X_{\textrm{L}} = \omega \cdot L = 2\pi \cdot f \cdot L$
+$|X_{\textrm{L}}| = \omega \cdot L = 2\pi \cdot f \cdot L$
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@@ -57,7 +57,7 @@ $X_{\textrm{L}} = \omega \cdot L = 2\pi \cdot f \cdot L$
* gesucht: $X_{\textrm{L}}$
-$\begin{split} X_{\textrm{L}} &= \omega \cdot L = 2\pi \cdot f \cdot L\\ &= 2\pi \cdot \qty{100}{\mega\hertz} \cdot \qty{3}{\micro\henry}\\ &\approx \qty{1885}{\ohm} \end{split}$
+$\begin{split} |X_{\textrm{L}}| &= \omega \cdot L = 2\pi \cdot f \cdot L\\ &= 2\pi \cdot \qty{100}{\mega\hertz} \cdot \qty{3}{\micro\henry}\\ &\approx \qty{1885}{\ohm} \end{split}$
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